粒子存在对称变换(PM7)
2009-12-26 06:52:05
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作者 苟文俭

【要点提示】:本文要理解的主要问题是:(1)怎样理解所有不同I对称要素都与Vc实现D(V0)存在相关、及与固有s作用相关,这些相关性说明不同I对称要素之间有什么关系;(2)对不同I对称要素,我们选择了哪三种相关性;(3)有哪三种形式的I对称变换,它们各是怎样操作的;(4)有哪三种形式的I对称量转换,它们与I对称变换的关系是什么;(5)什么是I对称转换参量,三种不同的I对称转换参量各代表的是什么意义。

◎ ◎

构成粒子存在内容的基本单位是I对称要素。粒子的不同I对称要素及I对称量、都具有与真空元素V0固有存在相关的相关性,在这种相关性中对它们所做的相互转换,就是本文所称的粒子存在对称变换。

特别说明:本文表述的粒子存在对称变换,是构成粒子存在的基本单位相对于真空元素V0固有存在的变换,决非是现代量子场论中使用拉氏函数对粒子体系的能量所做的相位变换(规范变换),或使用粒子内部量子数在坐标轴做旋转的么正变换。

(一)

如《粒子及其质量计算》第四章第十五节所述(p174),粒子不同I对称要素的相关性有如下两个方面:

1、所有不同I对称要素,它们都各自组合构成的粒子存在,都要受Vc实现D(V0)存在支配,因此也就具有了与Vc实现D(V0)存在相关。

2、I对称要素的ai多少也都会受s作用的支配;由于s作用都来自V0的固有存在构成的固有s作用,也还要受固有s作用支配,因此I对称要素也都与固有s作用相关。

I对称要素受上述这两个方面的支配,都根源于真空元素V0的固有存在,也就是V0固有存在支配I对称要素的两个因素,也称是V0不同I对称要素的两个支配因素

由于不同I对称要素都有V0构成的两个支配因素,对此也说它们都具有与V0固有存在相关的相关性,而上述这两个支配因素,也就是它们这种相关性的具体内容。

根据I对称要素与I对称量的关系就可以确定:所有不同I对称量也都会受固有s作用及Vc实现D(V0)存在的支配,其取值也就都具有与V0构成的这两个支配因素相关,也就都不是相互独立的。

(二)

由于不同I对称要素之间具有相关性,也就可以在不同I对称要素之间进行相互变换。把一个I对称要素变换成另一个I对称要素、或另一个I对称要素一部分的过程,就称是I对称变换。该书选择了如下三种不同形式的I对称变换(p394)。

1、不同I对称要素在满足粒子Vc实现的D(V0)存在中,首先要满足粒子Vc在n0个i1自由度的手性互补,如《(PM6)》所述,也就是要满足粒子Vc的自主存在,不同I对称要素也就会与粒子Vc自主存在相关,对此就称是I对称要素存在相关性。不同I对称要素以这种存在相关性为依据的相互变换,就称是I对称存在变换。

2、粒子Vc实现的D(V0)存在中,Vc总是保持了单手性,从而也就在保持V手性的条件下使It对称要素与Il对称要素具有了相关性,对此就称是I对称要素手性相关性。It对称要素与Il对称要素以这种手性相关性为依据进行的相互变换,也就称是I对称手性变换。

3、构成不同I对称要素的ai、它们都无一例外地要受T作用、或在cd弦i自由度的t作用而做横向活动,而这些也都根源于粒子Vc各向同性存在的stc特性,从而使不同I对称要素也就都与粒子Vc的stc特性相关,对此也就称是I对称要素横向相关性。不同I对称要素以这种相关性为依据的相互变换,也就称是I对称横向变换。

为了对不同形式I对称变换做有效描述,特别做如下两点规定:

1、对形成于《(PM6)》所述D(V0)固有作用常数的I对称要素,就都称是理想I对称要素;对始终都能满足V0的两个支配因素直接支配的I对称变换条件,就称是I对称变换场所

2、在I对称变换场所由理想I对称要素参与的I对称变换,就称是理想I对称变换。

对I对称变换场所与理想I对称要素,由于它们始终都保持了V0固有存在的直接支配,因此理想I对称变换中I对称要素变换关系,就必然唯一确定。

(三)

I对称量也称是量度I对称要素的量,在主观描述中它们也有已知或未知之分。已知或未知I对称量量度的I对称要素,也就称是已知或未知I对称要素。在I对称变换中,把从已知I对称要素变换成未知I对称要素、或未知I对称要素的一部分,从而由已知I对称量获得未知I对称量或未知I对称量分量的过程,就称是I对称量转换

I对称量与其他物理量的测量值一样,也都具有在人为规定的标准中进行比较的相对性。因此与I对称变换根本不同的是:I对称变换属于该书第二章第九节所述粒子不同实在形态内容之间的变换,而I对称量转换是对粒子I对称存在的一种主观描述,属于该书第二章第九节所述粒子不同主观形态内容之间的转换(p397)。

在IV模型所选定的可描述内容中,由于I对称变换有I对称存在变换、I对称手性变换和I对称横向变换等三种形式,对应着I对称量转换也就有I对称量存在转换、I对称量手性转换和I对称量横向转换这三种形式。如I对称量存在转换,就是在不同I对称要素的存在变换中实现的I对称量转换。

对上述这三种I对称量转换所依据的I对称变换,如果都限制在了I对称变换场所做理想I对称变换,它们确定的唯一变换关系,也就一定会在对应的I对称量转换中,形成在不同I对称量之间进行转换的常数,对此就称是I对称转换参量。三种形式I对称量转换,也就对应有三种不同的I对称转换参量。

1、I对称量存在转换中的I对称转换参量,就称是I对称转换存在参量。

I对称量存在转换的依据,是不同I对称要素与粒子Vc自主存在相关,I对称变换场要满足V0支配因素的直接支配,就一定是质子Vca的自主存在,它实现的是il传递,因此在质子Vca自主存在中,参与变换的理想I对称要素,离开了质子Vca自主存在的,也就只能是由ks个al存在构成的理想Ils对称要素,如《(PM6)》所述,这种I对称量取值即是δms0

2、I对称量横向转换中的I对称转换参量,也称是I对称转换横向参量。

I对称量横向转换的依据,是所有不同I对称要素的ai都具有与粒子Vc的stc特性相关。而粒子Vc的自主存在也完全满足了Vc实现stc特性的存在,因此I对称横向变换场所就仍然可以是质子Vca的自主存在,而参与变换的理想I对称要素,只能构成于t0作用使i自由度正常al所做的al横向活动,又由于要离开质子Vca的自主存在,al的这种横向活动就一定会发生在质子cd弦的三i自由度上。因此这种理想I对称要素的ai存在量,也就是如《(PM6)》所述,是Vca实现D(V0)存在的固有横向存在量Δmit

3、I对称量手性转换中的I对称转换参量,也就称是I对称转换手性参量。

如《(PM6)》所述,kα就是在支配粒子Vc实现it对称与il对称的相互转换中、起支配作用的D(V0)固有作用常数,在它支配的Vc实现it对称与实现il对称的相互转换中,正常V手性不变的条件就是这种I对称手性变换场所,而这种条件下实现it对称到实现il对称转换,也就正是在这种I对称手性变换场所中所进行的理想I对称转换,因此kα也就是I对称转换手性参量

对不能构成理想I对称转换参量的其它I对称量转换,都统称是非理想I对称量转换

(四)

本文所说的粒子存在对称变换,既包括I对称变换,也包括与之相对应的I对称量转换,作者在该书的进一步讨论中,还得到了它们如下两个基本特性(p395、p398):

1、任何形式的粒子存在对称变换,都实现于粒子内部,形式化的数学表述与粒子个体在普通时空存在的物理规律变换规则,以及现代物理理论中物理规律的数学变换规则,在形式化数学表述中都完全不具有类推的可比关系。

2、所有不同I对称要素参与的I对称变换,就共同组成了非线性的I对称变换网络;同样,所有不同I对称量参与的I对称量转换,也共同组成了非线性的I对称量转换网络。非理想I对称量转换构成的数量关系,一般也都不具有数的量子化特征。

【注】:本文所称的该书即是《粒子及其质量计算》,文中相关句子后面括号内的p加数字,如(p174),指的是该处所陈述的内容出自该书的第174页。

2009-12-12

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